В таких системах закон сохранения полной механической энергии несправедлив. Например, при движении системы с трением часть механической энергии уменьшается за счет трения. В силу второго начала термодинамики, энтропия замкнутой системы не может уменьшаться (закон неубывания энтропии).

Система может обладать определенной энтропией, аддитивным образом складывающейся из энтропии отдельных ее частей. Получаемая работа может осуществляться путем ослабления действия этих стенок или мембран так, чтобы энтропия системы оставалась постоянной, т. е. изменялась обратимым образом.

Закон сохранения импульса

Энтропия (5ogg) этих окислов серы в газообразном состоянииравна соответственно 61,2, 59,29 и 53,05 кал/К-моль, т. е. первая разностьравна 1,9, а вторая 6,24 кал/К-моль. На первый взгляд выражение для 5кон противоречит тому, что энтропия является аддитивным свойством системы.

Наличие флуктуаций показывает, что закон возрастания энтропии выполняется только статистически: в среднем для большого промежутка времени. Энтропия получается пропорциональной отношению упорядоченной (структурной, потенциальной) энергии, обеспечивающей целостность и неизменность системы, к хаотической энергии теплового движения частиц. Типичным примером является гравитационно связанное тело, гравитационная энергия и энтропия которого отрицательны.

Математически это можно записать так: , индекс обозначает так называемую внутреннюю энтропию, соответствующую замкнутой системе. В стационарных системах обычно , , так что . Поскольку здесь изменение энтропии отрицательно, то часто употребляют выражение «приток негэнтропии», вместо оттока энтропии из системы. Индекс относится к потокам энергии и температурам элементов объёма внутри системы, обменивающимся между собой энергией с разными температурами.

Второе начало термодинамики. Энтропия

В открытой системе за счёт притока негэнтропии извне система сдвинута от ближайшего состояния равновесия, к которому она может вернуться при изменении условий. В этом случае система всё более удаляется от прежнего состояния равновесия. Движение материи происходит в пространстве и времени.

2– й закон. Изменению движения быть пропорциональным приложенной движущей силе и происходить по направлению той прямой, по которой эта сила действует. 3– й закон. Действию всегда встречать равное противодействие, или воздействию двух тел друг на друга быть между собой равными и направленными в противоположные стороны. Теоретически может существовать сколь угодно равноправных инерциальных систем отсчета, и во всех таких системах законы физики одинаковы.

1, ш2 – массы двух частиц, r – расстояние между ними, G – гравитационная постоянная (в системе СИ G = 6,672 · 10-11 м2/кг2). В трудах Ньютона тяготение – это сила, которая действует на больших расстояниях и как бы без какого-то материального посредника. Если сумма внешних сил равна нулю, импульс системы тел остается постоянным при любых происходящих в ней процессах.

При этом могут происходить превращения кинетической энергии в потенциальную и обратно в эквивалентных количествах. Существуют еще один вид систем, в которых механическая энергия может уменьшаться за счет преобразования в другие формы энергии. Такие системы называются диссипативными, то есть системами, рассеивающими механическую энергию. В первом случае это не позволяет закон сохранения энергии, а во втором – закон сохранения заряда.

Возникает вопрос как вообще можно получить какую-либо работу от адиабатическизамкнутой системы при постоянном объеме Это необходимо понимать следующим образом. Начальное состояние системы необязательно должно быть равновесным. Эти различные части могут отличаться одна от другой составом, давлением, температурой и т. д. Эти неоднородности можно зафиксировать, например, с помощью мембран или теплоизолирующих стенок. Автором 25 была описана своеобразная схема расчета энтропии, близкая по своему характеру к аддитивным схемам.

Таким образом, энтропия характеризует структуру системы с точки зрения распределения энергии в объёме внутри и вокруг системы, отражая меру связи и взаимодействия частиц системы. В этом случае система может совершать максимальную работу. При этом температуры входящего в систему и исходящего излучений как правило отличаются друг от друга, что следует учитывать при интегрировании в формуле для генерации энтропии.